上面的簡單發(fā)電機(jī)型發(fā)電機(jī)由一個永磁體組成，該永磁體繞中心軸旋轉(zhuǎn)，并在該旋轉(zhuǎn)磁場旁邊放置一個線圈。當(dāng)磁鐵旋轉(zhuǎn)時，線圈頂部和底部周圍的磁場在北極和南極之間不斷變化。磁場的旋轉(zhuǎn)運(yùn)動導(dǎo)致線圈中感應(yīng)出交變電動勢，如法拉第電磁感應(yīng)定律所定義。

    電磁感應(yīng)強(qiáng)度與磁通密度β（給出導(dǎo)體總長度l（以米為單位）的環(huán)路數(shù)量以及導(dǎo)體內(nèi)磁場變化的速率或速度（以米/秒為單位）ν成正比）或 m/s，由運(yùn)動電動勢表達(dá)式給出：    法拉第的運(yùn)動電動勢表達(dá)式

    法拉第感應(yīng)電動勢電壓    如果導(dǎo)體不與磁場成直角 (90°) 移動，則角度 θ° 將添加到上述表達(dá)式中，隨著角度的增加，輸出會減少：

    電動勢電壓不成直角
    楞次電磁感應(yīng)定律
    法拉第定律告訴我們，可以通過使導(dǎo)體穿過磁場或使磁場移動經(jīng)過導(dǎo)體來將電壓感應(yīng)到導(dǎo)體中，并且如果該導(dǎo)體是閉合電路的一部分，則會產(chǎn)生電流。該電壓被稱為感應(yīng)電動勢，因?yàn)樗峭ㄟ^電磁感應(yīng)而變化的磁場感應(yīng)到導(dǎo)體中的，法拉第定律中的負(fù)號告訴我們感應(yīng)電流的方向（或感應(yīng)電動勢的極性）。
    但是，變化的磁通量會通過線圈產(chǎn)生變化的電流，線圈本身會產(chǎn)生自己的磁場，正如我們在電磁體教程中看到的那樣。這種自感電動勢與引起它的變化相反，電流變化率越快，相反的電動勢就越大。根據(jù)楞次定律，該自感電動勢將抵抗線圈中電流的變化，并且由于其方向，該自感電動勢通常稱為反電動勢。
    楞次定律指出：“感應(yīng)電動勢的方向總是與引起它的變化相反”。換句話說，感應(yīng)電流總是與最初啟動感應(yīng)電流的運(yùn)動或變化相反，這一想法可以在電感分析中找到。
    同樣，如果磁通量減少，則感應(yīng)電動勢將通過產(chǎn)生增加到原始磁通量的感應(yīng)磁通量來抵抗這種減少。
    楞次定律是電磁感應(yīng)中確定感應(yīng)電流流動方向的基本定律之一，與能量守恒定律相關(guān)。
    根據(jù)能量守恒定律，宇宙中的能量總量始終保持恒定，因?yàn)槟芰坎粫粍?chuàng)造，也不會被毀滅。楞次定律源自邁克爾·法拉第感應(yīng)定律。
    關(guān)于電磁感應(yīng)的楞次定律的最后評論。我們現(xiàn)在知道，當(dāng)導(dǎo)體和磁場之間存在相對運(yùn)動時，導(dǎo)體內(nèi)就會感應(yīng)出電動勢。
    但導(dǎo)體實(shí)際上可能不是線圈電路的一部分，而可能是線圈鐵芯或系統(tǒng)的某些其他金屬部分，例如變壓器。系統(tǒng)的該金屬部分內(nèi)的感應(yīng)電動勢導(dǎo)致循環(huán)電流在其周圍流動，這種類型的核心電流稱為渦流。
    電磁感應(yīng)產(chǎn)生的渦流在磁場內(nèi)的線圈芯或任何連接金屬部件周圍循環(huán)，因?yàn)閷τ诖磐縼碚f，它們就像單線圈一樣。渦流對系統(tǒng)的實(shí)用性沒有任何貢獻(xiàn)，而是通過像負(fù)力一樣在鐵芯內(nèi)產(chǎn)生電阻加熱和功率損耗來對抗感應(yīng)電流的流動。然而，在電磁感應(yīng)爐應(yīng)用中，僅使用渦流來加熱和熔化鐵磁金屬。    變壓器中循環(huán)的渦流

    渦流    上述變壓器鐵芯中變化的磁通量不僅會在初級和次級繞組中感應(yīng)電動勢，而且還會在鐵芯中感應(yīng)電動勢。鐵芯是良導(dǎo)體，因此在實(shí)心鐵芯中感應(yīng)的電流會很大。此外，根據(jù)楞次定律，渦流的流動方向會削弱初級線圈產(chǎn)生的磁通。因此，初級線圈中產(chǎn)生給定B場所需的電流增加，因此磁滯曲線沿H軸更寬。

    鐵芯層壓
    鐵芯層壓
    渦流損耗和磁滯損耗不能完全消除，但可以大大降低。變壓器或線圈的磁芯材料不是采用實(shí)心鐵芯，而是“層壓”磁路。
    這些疊片是非常薄的絕緣（通常帶有清漆）金屬條，連接在一起形成實(shí)心芯。疊片增加了鐵芯的電阻，從而增加了渦流流動的整體阻力，因此鐵芯中感應(yīng)渦流的功率損耗減少了，這就是為什么變壓器的磁鐵回路和電機(jī)都是層壓的。